9.4，管道的位移应力9.4,1、全补偿值是管系由冷态到热态间的变化所引起的，包括有管系本身的热膨胀值和管道端点的附加位移值。9.4 2,当量力矩的计算、在计算当量合成力矩时.不论计算点是在弯头弯管上还是在三通上.应力增大系数可有两种取法、一种是分别用平面内应力增大系数ii和平面外应力增大系数io代入计算式中,详见本规范式，9。4 2。1。这与ASME.B31，3表示方法相同,同时该规范也提到。如需要时，ii和io都可采用0、9、h2,3的同一应力增大系数,另一种是对应力增大系数不分平面内和平面外，均取0.9。h2。3.这与原能源部标准和ASME,B31,1规范相同，但应力增大系数仅在应力计算时用.本规范求当量力矩的公式 上述两种同时编入。在柔性计算中.应注意检查法兰接头处的合成弯矩值.并加以控制、以防在热态下产生泄漏 见本规范条文说明第9，1。1条的要求，9。4.3，截面系数的计算参照了ASME.B31.1及B31 3的规定，9 4,4，热胀应力范围的计算。工业管道大多数使用了具有良好塑性的管材、它们在运行初期往往不会因二次应力过大而马上引起管道的破坏 总要经历反复启动停运多次重复地交变运行.才可能产生疲劳破坏。因此.对该类型应力的限制就不取决于某一时间的应力水平，而取决于交变的应力范围和交变循环的次数.本规范对这种应力是计算其应力范围，并按本规范第3。2,7条式.3,2 7.1,及式,3.2 7、2,进行限制、由于当量力矩编入两种公式。故热胀应力范围的计算式也有两种公式，见本规范式.9，4.4、1 式。9 4、4 4、虽然超过屈服极限的应力在运行状态下随时间的推移而减小。但热态 冷态的应变会自均衡至一定程度而稳定下来 任一循环中热态与冷态应变的总和却基本保持不变.把冷态与热应变总和称为应变范围，冷态与热态应力总和称为应力范围,管道热胀或位移应力不直接与外力相平衡，具有自限性，热胀和其他位移在运行条件下产生的初应力大到某一程度,就会由于屈服 蠕变。应力松弛而降低下来.回到停运状态则出现相反方向的应力，这种现象类似于管系的冷拉，称为自拉,它与管材性能.运行温度 初应力水平、安装应力大小 持续运行时间长短等因素有关，9。4，5，本条中热胀应力范围的评定.在本规范第3,2、7条的条文说明中已有详细解释